Сила Кориолиса в гидроаэромеханике

Си́ла Кориоли́са в гидроаэромеха́нике — одна из сил инерции, действующая на упорядоченный или флуктуационный поток жидкости или газа во вращающейся неинерциальной системе отсчёта^{[источник не указан 1831 день]}.

Задача геофизической и астрофизической гидродинамики состоит в физическом описании турбулентного течения жидкости (или газа) на вращающихся объектах. В геофизике естественно использовать систему координат, жестко связанную с вращающейся Землей. Такая система координат является неинерциальной. Для описания относительного движения в такой системе координат можно использовать систему уравнений гидромеханики Навье — Стокса^[1], если в них ввести две дополнительные силы инерции — центробежную силу и силу Кориолиса^[2].

Определение

В системе координат, вращающейся с угловой скоростью $\mathbf {\omega } ,$ материальная точка, движущаяся с относительной скоростью $\mathbf {v} ,$ участвует в сложном движении и, согласно теореме Кориолиса, приобретает добавочное поворотное ускорение, или кориолисово ускорение, равное векторному произведению $2\mathbf {\omega } \times \mathbf {v}$ . При этом считается, что псевдовектор $\mathbf {\omega }$ направлен по оси вращения согласно правилу правого винта.

Если $\mathbf {v}$ — вектор относительной скорости потока жидкости или газа, обладающего плотностью $\rho ,$ то во вращающейся системе координат вектор силы Кориолиса, приходящийся на единицу объёма, равен

\mathbf {F_{c}} ={-}2\mathbf {\omega } \times \rho \mathbf {v} .\qquad (1)

В гидроаэромеханике скорость потока и характеристики состояния вещества, в том числе плотность, подвержены флуктуациям разной природы — тепловое движение молекул, звуковые колебания, турбулентность. Влияние гидродинамических флуктуаций на динамику потока исследуется методами статистической гидромеханики. В статистической гидромеханике уравнения движения, описывающие поведение средних характеристик потока, в соответствии с методом О. Рейнольдса получаются путём осреднения уравнений Навье — Стокса^[3]. Если, следуя методу О. Рейнольдса, представить $\rho ={\overline {\rho }}+\rho ',\ \mathbf {v={\overline {v}}+v'} ,$ где черта сверху — знак осреднения, а штрих — отклонения от среднего, то вектор осреднённой плотности импульса ^[3] приобретёт вид

{\overline {\rho \mathbf {v} }}={\overline {\rho }}~{\overline {\mathbf {v} }}+\mathbf {S} ,\qquad (2)

где $\mathbf {S} ={\overline {\rho '\mathbf {v} '}}$ — вектор плотности флуктуационного потока массы (или «плотность турбулентного импульса» ^[3]). Осредняя (1) и учитывая (2), получаем, что плотность осреднённой силы Кориолиса будет состоять из двух частей:

{\overline {\mathbf {F_{c}} }}={-}2\mathbf {\omega } \times ({\overline {\rho }}~{\overline {\mathbf {v} }}+\mathbf {S} ).\qquad (3)

Таком образом, в турбулентной среде возникла вторая часть силы Кориолиса, называемая^[кем?] «плотность турбулентной силы Кориолиса». Она приводит к появлению в гидродинамических явлениях дополнительных эффектов, отсутствующих в механике твердого тела.

Сила Кориолиса в физике атмосферы и океана

Циклон над Исландией 4 сентября 2003

Наиболее важную роль сила Кориолиса играет в глобальных геофизических процессах. Равновесие горизонтальной компоненты силы барического градиента и силы Кориолиса приводит к установлению потока, скорость которого направлена вдоль изобар (геострофический ветер). За исключением экваториальной зоны за пределами планетарного пограничного слоя движение атмосферы близко к геострофическому. Дополнительный учёт центробежной силы и силы трения дает более точный результат. Совместное действие этих сил приводит к формированию в атмосфере циклонов, в которых ветер вращается против часовой стрелки в Северном полушарии, оставляя область низкого давления слева от себя. В антициклоне, в центре которого находится область повышенного давления, вращение происходит в противоположном направлении^[4]. В Южном полушарии направление вращения изменяется на противоположное.

Циклоны и антициклоны — это крупномасштабные вихри, участвующие в общей циркуляции атмосферы. В тропосфере, в целом, под действием силы барического градиента и силы Кориолиса формируется общая циркуляция атмосферы. В каждом полушарии образуются по три циркуляционных ячейки: от экватора до широты 30° — ячейка Хэдли, примерно между 30° и 65° — ячейка Феррела, и в полярной области — Полярная ячейка. Атмосферная тепловая машина приводит эти шесть «колес» циркуляции во вращение. Сила Кориолиса, отклоняя ветер, циркулирующий в вертикальной плоскости, приводит к появлению пассатов — восточных ветров в нижней части атмосферы в тропическом поясе. Отклоняющее действие силы Кориолиса в ячейке Феррела приводит к преобладанию западных ветров умеренного пояса. В верхней части тропосферы направление ветров противоположное.

Сила Кориолиса таким же образом участвует в формировании общей циркуляции океана.

Спираль Экмана

В пограничных слоях атмосферы и океана, в том числе в переходном слое между атмосферой и океаном, наряду с силой Кориолиса и силой барического градиента, существенную роль играет также и сила внутренного трения. Действие трения в пограничном слое (слое Экмана) приводит к отклонению ветра от геострофического в область пониженного давления. В результате, в нижней части циклона воздух направляется к его центру. Происходит «всасывание» воздуха, поднимающегося в центре циклона вверх, что, из-за конденсации водяного пара приводит к выделению теплоты парообразования, образованию осадков и поддержанию энергии его вращения. В антициклонах движение ветра противоположное, что приводит к опусканию воздуха в его центре и рассеиванию облаков. По мере удаления от подстилающей поверхности роль силы трения падает, что приводит к повороту вектора скорости потока в сторону направления геострофического ветра. Поворот ветра с высотой в пограничном слое атмосферы на угол ~ 20-40° называется "спираль Экмана". Этот эффект наглядно проявляется в отклонении направления дрейфа льда от вектора скорости геострофического ветра, впервые обнаруженного Ф. Нансеном во время полярной экспедиции 1893—1896 гг. на судне «Фрам». Теорию явления представил В.Экман в 1905 году.

Круг инерции

В инерциальной системе отсчета инерционным является равномерное и прямолинейное движение. А на вращающейся планете на каждую материальную точку (а также, на поток), свободно двигающуюся по искривленной траектории, действуют две силы инерции — центробежная сила и сила Кориолиса. Эти силы могут уравновешивать друг друга. Пусть $\ v$ — относительная линейная скорость точки, направленная в горизонтальной плоскости по часовой стрелке в Северном, и против часовой стрелки — в Южном полушарии (как в антициклоне). Тогда, равновесие сил инерции наступает, если

{\frac {v^{2}}{R}}=fv

,

где $\ R=v/f$ — радиус кривизны траектории частицы, $\ f=2\omega \sin \varphi$ — параметр Кориолиса, $\varphi$ — географическая широта. В отсутствии других сил, равновесие силы Кориолиса и центробежной силы приведет к вращению частицы (потока) по дуге, называемой «круг инерции», имеющей радиус $\ R$ . Материальная точка совершает полный оборот по кругу инерции за период, равный $\ 2\pi /f$ — половине маятниковых суток.

В средних широтах параметр Кориолиса имеет порядок 10⁻⁴ с⁻¹. Геострофическая скорость в тропосфере составляет около 10 м/с, чему соответствует круг инерции с радиусом около 100 км. Средней скорости течения в океане 10 см/с соответствует круг инерции, имеющий радиус порядка 1 км. Циркуляция потока по кругу инерции образует антициклонический вихрь для возникновения которого не требуется каких-либо иных причин, кроме инерции^[5].

Инерционные колебания и волны

Если для жидкости (или газа) сила Кориолиса является основной силой, возвращающей частицу в состояние равновесия, то её действие приводит к появлению планетарных инерционных волн (называемых также «инерционными колебаниями»). Период таких колебаний равен $\ 2\pi /f$ , а колебательный процесс развивается в направлении, поперечном к вектору скорости распространения волн. Математическое описание инерционных волн можно, в частности, получить в рамках теории мелкой воды^[6]. В средних широтах период инерционных колебаний порядка 17 часов.

Изменение параметра Кориолиса с широтой создает условия для возникновения в атмосфере, или в океане, волн Россби. Эти волны приводят к меандрированию струйных течений, в результате чего и формируются основные синоптические процессы.

Работа «турбулентной силы Кориолиса»

В гидромеханике величина механической работы, производимой силой в единице объёма за единицу времени (то есть мощность), есть скалярное произведение вектора силы на вектор скорости потока. (Считается, что понятие работы было введено в механику Кориолисом). Поскольку в механике материальной точки сила Кориолиса всегда направлена под прямым углом к её скорости, работа этой силы тождественно равна нулю. Поэтому сила Кориолиса не может изменить кинетическую энергию в целом, однако она может отвечать за перераспределение этой энергии между её компонентами. В статистической гидромеханике существует два уравнения кинетической энергии — уравнение кинетической энергии упорядоченного движения и уравнение баланса энергии турбулентности^[3]. При этом возникает понятие работы турбулентной силы Кориолиса, определяющей обмен кинетической энергией между упорядоченным и турбулентным движением, происходящим под действием этой силы^[7]. За единицу времени в единице объёма турбулентная сила Кориолиса производит работу, равную

\ N_{c}=(\mathbf {{\overline {F_{c}}}{\overline {v}}} )=-2\mathbf {(\omega \times S{\overline {v}})}

.

Положительному значению $\ N_{c}$ соответствует переход кинетической энергии упорядоченного движения в энергию турбулентности^[3] .

Сила Кориолиса играет ключевую роль в геофизической гидродинамике, однако, вклад в энергетику гидродинамических процессов вносит только работа относительно малой, но важной, турбулентной силы Кориолиса. Анализ аэрологических данных^[8] указывает на то, что этот эффект даёт основной вклад в энергию упорядоченного движения, приводящий к суперротации атмосферы.

Аналогичные физические механизмы, основанные на действии силы Кориолиса, формируют циркуляцию атмосферы на других планетах, (возможно) циркуляцию в жидком ядре планет, а также в звёздах, в аккреционных дисках, в газовых компонентах вращающихся галактик.^[9],^[10],^[11]^{[источник не указан 3716 дней]}

Гиротурбулентная неустойчивость

Если жидкость (или газ) неоднородна (в частности, если она неравномерно нагрета), то в ней возникает флуктуационный поток вещества $\ \mathbf {S\neq 0}$ . Этот поток зависит как от градиента плотности, так и от энергии турбулентных флуктуаций. Во вращающейся жидкости этот поток порождает турбулентную силу Кориолиса, работа которой приводит к обратимому обмену кинетической энергии между упорядоченной и турбулентной компонентами. Но поскольку турбулентный поток вещества зависит от энергии турбулентности, то возникает обратная связь. При благоприятных условиях такая обратная связь приводит к возникновению так называемой гиротурбулентной неустойчивости^[12]. В процессе гиротурбулентных колебаний происходит периодическая перекачка энергии между упорядоченной и неупорядоченной формами движения. Поскольку эти колебания возникают в результате действия турбулентной силы Кориолиса, то их следует рассматривать как особый вид инерционных колебаний.

Турбулентная сила Кориолиса — величина сравнительно малая. Но, несмотря на это, гиротурбулентная неустойчивость отвечает за сравнительно медленные, но очень мощные геофизические и астрофизические природные процессы типа цикла индекса.

См. также

Литература

↑ Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М. Гидродинамика. — М.: Наука, 1988. — C. 736
↑ Хайкин С. Э. Физические основы механики. — М.: Наука, 1971. — С. 752
↑ ¹ ² ³ ⁴ ⁵ Монин А. С., Яглом А. М. Статистическая гидромеханика. Ч. 1. — М.: Наука, 1965. — 639 с.
↑ Матвеев Л. Т. Курс общей метеорологии. Физика атмосферы. — Л.: Гидрометеоиздат, 1984. — С. 751
↑ Халтинер Дж. Мартин Ф. Динамическая и физическая метеорология. М.: Иностранная литература.— 1960.— 436 с.
↑ Гилл А. Динамика атмосферы и океана. В 2-х частях. — М.: Мир, 1986.
↑ Krigel A. M. The theory of the index cycle in the general circulation of the atmosphere // Geophys. Astrophys. Fluid Dynamics.— 1980.— 16.— p. 1-18.
↑ Кригель А. М. Анализ механизмов трансформации энергии турбулентности в упорядоченную циркуляцию атмосферы // Вестник Ленинградского Государственного Университета. Сер. 7. — 1989. — Вып. 2 (№ 14). — С. 91—94.
↑ Кригель А. М. Теория стационарной дисковой аккреции на звезды и ядра галактик // Астрофизика . — 1989. — 31. — Вып.1. — с.137-143.
↑ Кригель А. М. Влияние турбулентности на радиальное движение в газовых дисках галактик // Кинематика и физика небесных тел. — 1990. — 6. — №1. — с.73-78.
↑ Кригель А. М. Численное моделирование гиротурбулентных колебаний светимости рентгеновских звёзд // Астрономический журн. — 1990. — 67. — Вып 6. — с.1174-1180.
↑ Кригель А. М. Неустойчивость струйного течения в турбулентной вращающейся неоднородной жидкости // Журнал технической физики. — 1985. — 55. — Вып. 2. — С. 442—444.

[1] Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М. Гидродинамика. — М.: Наука, 1988. — C. 736

[2] Хайкин С. Э. Физические основы механики. — М.: Наука, 1971. — С. 752

[Monin-3] ¹ ² ³ ⁴ ⁵ Монин А. С., Яглом А. М. Статистическая гидромеханика. Ч. 1. — М.: Наука, 1965. — 639 с.

[4] Матвеев Л. Т. Курс общей метеорологии. Физика атмосферы. — Л.: Гидрометеоиздат, 1984. — С. 751

[5] Халтинер Дж. Мартин Ф. Динамическая и физическая метеорология. М.: Иностранная литература.— 1960.— 436 с.

[6] Гилл А. Динамика атмосферы и океана. В 2-х частях. — М.: Мир, 1986.

[7] Krigel A. M. The theory of the index cycle in the general circulation of the atmosphere // Geophys. Astrophys. Fluid Dynamics.— 1980.— 16.— p. 1-18.

[8] Кригель А. М. Анализ механизмов трансформации энергии турбулентности в упорядоченную циркуляцию атмосферы // Вестник Ленинградского Государственного Университета. Сер. 7. — 1989. — Вып. 2 (№ 14). — С. 91—94.

[9] Кригель А. М. Теория стационарной дисковой аккреции на звезды и ядра галактик // Астрофизика . — 1989. — 31. — Вып.1. — с.137-143.

[10] Кригель А. М. Влияние турбулентности на радиальное движение в газовых дисках галактик // Кинематика и физика небесных тел. — 1990. — 6. — №1. — с.73-78.

[11] Кригель А. М. Численное моделирование гиротурбулентных колебаний светимости рентгеновских звёзд // Астрономический журн. — 1990. — 67. — Вып 6. — с.1174-1180.

[12] Кригель А. М. Неустойчивость струйного течения в турбулентной вращающейся неоднородной жидкости // Журнал технической физики. — 1985. — 55. — Вып. 2. — С. 442—444.

[1]

[2]

[3]

[4]

[5]

[6]

[7]

[8]

[9]

[10]

[11]

[12]